Corsi di laurea › Ing. Elettronica › Fondamenti di Analisi Matematica e Probabilità › 10. Equazioni differenziali
Esercizio 37equazioni differenziali esatte In questa pagina 3 1. y ′ = − 2 t y 2 + 4 2 ( t 2 y − 3 ) y' = -\frac{2ty^2 + 4}{2(t^2y - 3)} y ′ = − 2 ( t 2 y − 3 ) 2 t y 2 + 4 , y ( − 1 ) = 8 y(-1) = 8 y ( − 1 ) = 8 2. y ′ = 2 t y t 2 + 1 − 2 t 2 − log ( t 2 + 1 ) y' = \frac{\frac{2ty}{t^2 + 1} - 2t}{2 - \log(t^2 + 1)} y ′ = 2 − l o g ( t 2 + 1 ) t 2 + 1 2 t y − 2 t , y ( 5 ) = 0 y(5) = 0 y ( 5 ) = 0 Errori comuni
Testo (Lezione 10, esercizi 1 e 2 sulle equazioni differenziali esatte).
Provare che l'equazione differenziale y ′ = − 2 t y 2 + 4 2 ( t 2 y − 3 ) y' = -\dfrac{2ty^2 + 4}{2(t^2y - 3)} y ′ = − 2 ( t 2 y − 3 ) 2 t y 2 + 4 è esatta; determinare la soluzione del problema di Cauchy con dato y ( − 1 ) = 8 y(-1) = 8 y ( − 1 ) = 8 .
Provare che l'equazione differenziale y ′ = 2 t y t 2 + 1 − 2 t 2 − log ( t 2 + 1 ) y' = \dfrac{\frac{2ty}{t^2 + 1} - 2t}{2 - \log(t^2 + 1)} y ′ = 2 − log ( t 2 + 1 ) t 2 + 1 2 t y − 2 t è esatta; determinare la soluzione del problema di Cauchy con dato y ( 5 ) = 0 y(5) = 0 y ( 5 ) = 0 .
Teoria: Equazioni differenziali esatteUn'equazione M(t,y) + N(t,y) y' = 0 è esatta se il campo (M, N) è conservativo, cioè ha una primitiva U con ∂_t U = M, ∂_y U = N; allora lungo ogni soluzione d/dt U(t, y(t)) = M + N y' = 0, e le soluzioni sono date implicitamente da U(t, y) = c (curve di livello di U). Su un dominio semplicemente connesso basta la condizione ∂_y M = ∂_t N. Si trova U con le integrazioni parziali, si fissa c con la condizione iniziale e si ricava y, scegliendo il ramo e l'intervallo massimale (dove N ≠ 0).Equazioni differenziali esatte → , Campi conservativi e irrotazionaliF è conservativo se l'integrale lungo un cammino dipende solo dagli estremi (equivalentemente: circuitazione nulla su ogni circuito). Teorema fondamentale: se F = ∇U allora ∫_r F·dr = U(fine) − U(inizio); conservativo ⇔ gradiente. Condizione necessaria (F ∈ C¹): irrotazionale, ∂ⱼFᵢ = ∂ᵢFⱼ. Non sufficiente: il vortice (−y, x)/(x² + y²) è irrotazionale ma ha circuitazione 2π sul cerchio. Sufficiente su domini semplicemente connessi (convessi, stellati). Primitiva con le integrazioni parziali. Sul piano bucato basta controllare la circuitazione su un cerchio attorno a ogni buco.Campi conservativi e irrotazionali → .
Il metodo: scrivere l'equazione come M ( t , y ) + N ( t , y ) y ′ = 0 M(t, y) + N(t, y)\,y' = 0 M ( t , y ) + N ( t , y ) y ′ = 0 ; verificare ∂ y M = ∂ t N \partial_y M = \partial_t N ∂ y M = ∂ t N ; trovare U U U con ∂ t U = M \partial_t U = M ∂ t U = M , ∂ y U = N \partial_y U = N ∂ y U = N ; le soluzioni soddisfano U ( t , y ( t ) ) = c U(t, y(t)) = c U ( t , y ( t )) = c .
1. y ′ = − 2 t y 2 + 4 2 ( t 2 y − 3 ) y' = -\frac{2ty^2 + 4}{2(t^2y - 3)} y ′ = − 2 ( t 2 y − 3 ) 2 t y 2 + 4 , y ( − 1 ) = 8 y(-1) = 8 y ( − 1 ) = 8
È l'esempio svolto nella teoria; riassumendo:
forma esatta: ( 2 t y 2 + 4 ) + ( 2 t 2 y − 6 ) y ′ = 0 (2ty^2 + 4) + (2t^2y - 6)\,y' = 0 ( 2 t y 2 + 4 ) + ( 2 t 2 y − 6 ) y ′ = 0 , cioè M = 2 t y 2 + 4 M = 2ty^2 + 4 M = 2 t y 2 + 4 , N = 2 t 2 y − 6 N = 2t^2y - 6 N = 2 t 2 y − 6 ;
verifica: ∂ y M = 4 t y \partial_y M = 4ty ∂ y M = 4 t y , ∂ t N = 4 t y \partial_t N = 4ty ∂ t N = 4 t y su tutto R 2 \mathbb{R}^2 R 2 , che è semplicemente connesso: il campo ( M , N ) (M, N) ( M , N ) è conservativo, l'equazione è esatta ;
primitiva: U = t 2 y 2 + 4 t − 6 y U = t^2y^2 + 4t - 6y U = t 2 y 2 + 4 t − 6 y (verifica: ∂ t U = 2 t y 2 + 4 \partial_t U = 2ty^2 + 4 ∂ t U = 2 t y 2 + 4 ✓, ∂ y U = 2 t 2 y − 6 \partial_y U = 2t^2y - 6 ∂ y U = 2 t 2 y − 6 ✓);
costante: U ( − 1 , 8 ) = 64 − 4 − 48 = 12 U(-1, 8) = 64 - 4 - 48 = 12 U ( − 1 , 8 ) = 64 − 4 − 48 = 12 ;
soluzione esplicita (equazione di secondo grado in y y y , ramo con il + + + scelto dal dato):
y ( t ) = 3 + 9 + 12 t 2 − 4 t 3 t 2 , t ∈ ] − ∞ , 0 [ y(t) = \frac{3 + \sqrt{9 + 12t^2 - 4t^3}}{t^2}, \qquad t \in\, ]-\infty, 0[ y ( t ) = t 2 3 + 9 + 12 t 2 − 4 t 3 , t ∈ ] − ∞ , 0 [
Verifica (Python): sostituendo nell'equazione si ottiene un'identità, e y ( − 1 ) = 3 + 5 = 8 y(-1) = 3 + 5 = 8 y ( − 1 ) = 3 + 5 = 8 ✓.
2. y ′ = 2 t y t 2 + 1 − 2 t 2 − log ( t 2 + 1 ) y' = \frac{\frac{2ty}{t^2 + 1} - 2t}{2 - \log(t^2 + 1)} y ′ = 2 − l o g ( t 2 + 1 ) t 2 + 1 2 t y − 2 t , y ( 5 ) = 0 y(5) = 0 y ( 5 ) = 0
Forma esatta. Moltiplicando per il denominatore e portando tutto a sinistra:
( 2 t − 2 t y t 2 + 1 ) ⏟ M + ( 2 − log ( t 2 + 1 ) ) ⏟ N y ′ = 0 \underbrace{\left(2t - \frac{2ty}{t^2 + 1}\right)}_{M} + \underbrace{\big(2 - \log(t^2 + 1)\big)}_{N}\,y' = 0 M ( 2 t − t 2 + 1 2 t y ) + N ( 2 − log ( t 2 + 1 ) ) y ′ = 0
Verifica.
∂ y M = − 2 t t 2 + 1 , ∂ t N = − 2 t t 2 + 1 \partial_y M = -\frac{2t}{t^2 + 1}, \qquad \partial_t N = -\frac{2t}{t^2 + 1} ∂ y M = − t 2 + 1 2 t , ∂ t N = − t 2 + 1 2 t
uguali su tutto R 2 \mathbb{R}^2 R 2 : esatta .
Primitiva. Conviene partire da N N N , che non dipende da y y y : U = ∫ N d y = ( 2 − log ( t 2 + 1 ) ) y + φ ( t ) U = \int N\,dy = \big(2 - \log(t^2 + 1)\big)y + \varphi(t) U = ∫ N d y = ( 2 − log ( t 2 + 1 ) ) y + φ ( t ) . Poi
∂ t U = − 2 t y t 2 + 1 + φ ′ ( t ) = M = 2 t − 2 t y t 2 + 1 ⇒ φ ′ ( t ) = 2 t ⇒ φ = t 2 \partial_t U = -\frac{2ty}{t^2 + 1} + \varphi'(t) = M = 2t - \frac{2ty}{t^2 + 1} \Rightarrow \varphi'(t) = 2t \Rightarrow \varphi = t^2 ∂ t U = − t 2 + 1 2 t y + φ ′ ( t ) = M = 2 t − t 2 + 1 2 t y ⇒ φ ′ ( t ) = 2 t ⇒ φ = t 2
U ( t , y ) = ( 2 − log ( 1 + t 2 ) ) y + t 2 U(t, y) = \big(2 - \log(1 + t^2)\big)\,y + t^2 U ( t , y ) = ( 2 − log ( 1 + t 2 ) ) y + t 2
Costante: U ( 5 , 0 ) = 0 + 25 = 25 U(5, 0) = 0 + 25 = 25 U ( 5 , 0 ) = 0 + 25 = 25 .
Soluzione. Ora U = c U = c U = c è lineare in y y y , e si risolve subito:
y ( t ) = 25 − t 2 2 − log ( 1 + t 2 ) y(t) = \frac{25 - t^2}{2 - \log(1 + t^2)} y ( t ) = 2 − log ( 1 + t 2 ) 25 − t 2
Intervallo massimale. Serve N = 2 − log ( 1 + t 2 ) ≠ 0 N = 2 - \log(1 + t^2) \ne 0 N = 2 − log ( 1 + t 2 ) = 0 , cioè 1 + t 2 ≠ e 2 1 + t^2 \ne e^2 1 + t 2 = e 2 , cioè ∣ t ∣ ≠ e 2 − 1 ≈ 2.528 |t| \ne \sqrt{e^2 - 1} \approx 2.528 ∣ t ∣ = e 2 − 1 ≈ 2.528 . L'intervallo che contiene t 0 = 5 t_0 = 5 t 0 = 5 è
] e 2 − 1 , + ∞ [ \left]\sqrt{e^2 - 1},\ +\infty\right[ ] e 2 − 1 , + ∞ [
(avvicinandosi a e 2 − 1 \sqrt{e^2 - 1} e 2 − 1 da destra il denominatore tende a 0 − 0^- 0 − e il numeratore a 25 − ( e 2 − 1 ) > 0 25 - (e^2 - 1) > 0 25 − ( e 2 − 1 ) > 0 : la soluzione va a − ∞ -\infty − ∞ ).
Osservazione. L'equazione si poteva vedere anche come lineare : y ′ = 2 t ( t 2 + 1 ) ( 2 − log ( t 2 + 1 ) ) y − 2 t 2 − log ( t 2 + 1 ) y' = \frac{2t}{(t^2 + 1)(2 - \log(t^2 + 1))}\,y - \frac{2t}{2 - \log(t^2 + 1)} y ′ = ( t 2 + 1 ) ( 2 − l o g ( t 2 + 1 )) 2 t y − 2 − l o g ( t 2 + 1 ) 2 t . Il metodo delle equazioni esatte evita il calcolo del fattore integrante.
Errori comuni
Confondere M M M e N N N (il coefficiente di y ′ y' y ′ è N N N e va con ∂ y U \partial_y U ∂ y U ).
Dimenticare di escludere i punti con N = 0 N = 0 N = 0 dall'intervallo massimale.
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